Wiki source code of Новая теория гравитации
Last modified by Alexey Popov on 2022/02/05 14:04
Show last authors
author | version | line-number | content |
---|---|---|---|
1 | = Аннотация = | ||
2 | |||
3 | В этой работе рассматривается модель гравитации, где источником гравитационного поля является дивергенция градиента плотности энергии покоя в отличие от закона всемирного тяготения, где источником гравитационного поля является плотность массы. Получена новая размерность для гравитационной постоянной, которая обратно пропорциональна плотности массы. Представлены модели строения планет солнечной системы и Солнца. Описан механизм роста массы небесных тел в поддержку теории расширяющейся Земли. | ||
4 | |||
5 | = Введение = | ||
6 | |||
7 | Иоганн Кеплер на основе анализа астрономических наблюдений Тихо Браге вывел три своих знаменитых закона. Исаак Ньютон применив к законам Кеплера свои три выведенных закона пришёл к выводу, что сила взаимодействия между небесными телами обратно пропорциональна квадрату расстояния от центра масс этих объектов. И он предположил, что эта сила зависит только от масс этих тел. | ||
8 | |||
9 | В данной работе рассматривается случай ранее не исследованный в научной литературе. Этот вариант основан на предположении, что сила взаимодействия зависит от распределения плотности небесных тел. Это позволяет взглянуть на природу тяготения под совершенно новым углом зрения. | ||
10 | |||
11 | [[Вакуум и уравнения Навье — Стокса]] | ||
12 | |||
13 | [[Векторный потенциал магнитного поля]] | ||
14 | |||
15 | [[Вектор Умова Пойнтинга в функциях потенциальных полей]] | ||
16 | |||
17 | [[Уравнение непрерывности поля скоростей]] | ||
18 | |||
19 | [[Уравнения Максвелла с магнитными зарядами]] | ||
20 | |||
21 | [[Ограниченность современной физики и путь к теории всего]] | ||
22 | |||
23 | [[Полная производная от вектора перемещения]] | ||
24 | |||
25 | [[Модифицированное уравнение Эйлера]] | ||
26 | |||
27 | [[Полная производная от квадрата вектора перемещения]] | ||
28 | |||
29 | [[Ротор вектора скорости]] | ||
30 | |||
31 | [[Дивергенция вектора скорости]] | ||
32 | |||
33 | [[Полная производная по времени от скорости]] | ||
34 | |||
35 | [[Полная производная по времени от ускорения]] | ||
36 | |||
37 | [[Полная производная по времени от момента ускорения]] | ||
38 | |||
39 | [[Полная производная по времени от ротора скорости]] | ||
40 | |||
41 | [[Полная производная по времени от рывка]] | ||
42 | |||
43 | [[Полная производная по времени от ротора ускорения]] | ||
44 | |||
45 | [[Полная производная по времени от ротора рывка]] | ||
46 | |||
47 | [[Калибровка векторного потенциала]] | ||
48 | |||
49 | [[Полная производная от квадрата вектора скорости]] | ||
50 | |||
51 | [[Изменение во времени дивергенции вектора Пойнтинга]] | ||
52 | |||
53 | [[Новая система электромагнитных потенциальных полей]] | ||
54 | |||
55 | [[Неэлектромагнитные поля]] | ||
56 | |||
57 | [[Новые уравнения гравитационного взаимодействия]] | ||
58 | |||
59 | [[Квадрат векторного потенциала]] | ||
60 | |||
61 | [[Производные электромагнитные поля]] | ||
62 | |||
63 | [[Сила Лоренца с учётом поля векторного потенциала]] | ||
64 | |||
65 | [[Темная материя - начало]] | ||
66 | |||
67 | [[Электромагнитная гравитация]] | ||
68 | |||
69 | [[Корректный вывод уравнения Эйлера для сжимаемой невязкой жидкости]] | ||
70 | |||
71 | [[Дополнительные спин электромагнитные уравнения]] | ||
72 | |||
73 | [[В поисках магнитного монополя]] | ||
74 | |||
75 | [[Обтекание шара]] | ||
76 | |||
77 | [[Ускоренное движение электростатического потенциала]] | ||
78 | |||
79 | [[Формулы векторного анализа для производной Лагранжа]] | ||
80 | |||
81 | [[Воздействие векторного поля М на плотность зарядов]] | ||
82 | |||
83 | [[Воздействие векторного потенциала A на плотность заряда]] | ||
84 | |||
85 | [[Вывод всеобщих уравнений движения]] | ||
86 | |||
87 | [[Элегантная система дифференциальных уравнений]] | ||
88 | |||
89 | [[Расширенная система уравнений Эйлера для течения жидкости]] | ||
90 | |||
91 | [[Плотность момента силы квантового поля]] | ||
92 | |||
93 | [[Возможный механизм гравитации]] | ||
94 | |||
95 | [[Что такое гравитация]] | ||
96 | |||
97 | [[Попытка вывести новые уравнения движения в гравитационном поле]] | ||
98 | |||
99 | [[Плотность момента импульса vs момент импульса]] | ||
100 | |||
101 | [[Полная система уравнений несжимаемой вязкой жидкости]] | ||
102 | |||
103 | [[Система уравнений скоростей и моментов сил]] | ||
104 | |||
105 | [[Тёмная сила вместо тёмной материи]] | ||
106 | |||
107 | [[Оценка массы Земли]] | ||
108 | |||
109 | [[Потенциалы электромагнитного поля второго порядка]] | ||
110 | |||
111 | [[Квантовая нелинейная электродинамика]] | ||
112 | |||
113 | [[Механизм электромагнитной гравитации и инерции]] | ||
114 | |||
115 | [[Квантовые уравнения Максвелла]] | ||
116 | |||
117 | [[Простая модель гидродинамики]] | ||
118 | |||
119 | [[Новая модель течения турбулентной жидкости]] | ||
120 | |||
121 | [[Темный закон всемирного тяготения]] | ||
122 | |||
123 | [[Темная материя]] | ||
124 | |||
125 | [[Темная материя 2_0]] | ||
126 | |||
127 | [[Гравитация и уравнение Эйлера]] | ||
128 | |||
129 | [[Анализ новых уравнений движения жидкости]] | ||
130 | |||
131 | [[Ускоренное расширение Вселенной и Тёмная Материя]] | ||
132 | |||
133 | [[Полный набор уравнений движения жидкости]] | ||
134 | |||
135 | [[Источник поля скоростей]] | ||
136 | |||
137 | [[Темная материя 3_0]] | ||
138 | |||
139 | [[Гравитация, как дивергенция ротора тензора энергии импульса]] | ||
140 | |||
141 | [[Гравитационный момент импульса]] | ||
142 | |||
143 | [[Septemion rotation in 4D space-time]] | ||
144 | |||
145 | [[Тангенциальный, нормальный и бинормальный jerk]] | ||
146 | |||
147 | [[Связь гравитационной постоянной, постоянной Хаббла и классического радиуса электрона]] | ||
148 | |||
149 | [[Горизонт событий чёрной дыры с учётом максимальной плотности материи]] | ||
150 | |||
151 | [[Темная материя 4_0]] | ||
152 | |||
153 | [[Ток векторного потенциала]] | ||
154 | |||
155 | [[Супергравитация]] | ||
156 | |||
157 | [[Направление вектора рывка]] | ||
158 | |||
159 | [[Электрогравитационная константа]] | ||
160 | |||
161 | [[Потенциальная связь гравитационого и сильного взаимодействий]] | ||
162 | |||
163 | [[Релятивистские уравнения и спин]] | ||
164 | |||
165 | [[Постоянная роста массы]] | ||
166 | |||
167 | [[MOND]] | ||
168 | |||
169 | [[Гравитация Электро]] | ||
170 | |||
171 | = Таблица полных производных = | ||
172 | |||
173 | |=|{{formula}}\mathbf r{{/formula}}|{{formula}}\mathbf v{{/formula}}|{{formula}}\mathbf a{{/formula}}|{{formula}}\mathbf j{{/formula}}|{{formula}}\mathbf s{{/formula}} | ||
174 | |={{formula}}\frac{D ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\mathbf v = \frac{D\mathbf r}{Dt} = {{/formula}}[[...>>Полная производная от вектора перемещения]] |{{formula}}\mathbf a = \frac{D\mathbf v}{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\mathbf j = \frac{D\mathbf a}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\mathbf s = \frac{D\mathbf j}{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\mathbf c = \frac{D\mathbf s}{Dt} = ...{{/formula}} | ||
175 | |=|||||\\ | ||
176 | |={{formula}} \nabla \times ...{{/formula}}|{{formula}}\nabla \times\mathbf r = 0{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \omega = \nabla \times\mathbf v{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \varepsilon = \nabla \times\mathbf a {{/formula}}|{{formula}}\dot{\boldsymbol \varepsilon} = \nabla \times\mathbf j {{/formula}}|{{formula}}\ddot{\boldsymbol \varepsilon} = \nabla \times\mathbf s{{/formula}} | ||
177 | |={{formula}}\frac{D \nabla \times ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \times\mathbf r}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \varepsilon = \frac{D \boldsymbol \omega }{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\dot{\boldsymbol \varepsilon} = \frac{D \boldsymbol \varepsilon}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\ddot{\boldsymbol \varepsilon} = \frac{D \dot{\boldsymbol \varepsilon} }{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\frac{D \ddot{\boldsymbol \varepsilon}}{Dt} = ...{{/formula}} | ||
178 | |=|||||\\ | ||
179 | |={{formula}}\nabla \cdot ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf r = 3{{/formula}}|{{formula}}\nabla \cdot\mathbf v = 0{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf a = ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf j = ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf s = ...{{/formula}} | ||
180 | |={{formula}}\frac{D \nabla \cdot ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf r}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf v}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf a}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf j}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf s}{Dt}{{/formula}} | ||
181 | |=|||||\\ | ||
182 | |={{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot ...)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D\nabla ( \nabla \cdot\mathbf r)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf v)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf a)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf j)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf s)}{Dt}{{/formula}} | ||
183 | |=|||||\\ | ||
184 | |={{formula}}\frac{D \nabla \times (\nabla \times ...)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D\nabla \times( \nabla \times\mathbf r)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \times (\nabla \times\mathbf v)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf a)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf j)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf s)}{Dt}{{/formula}} | ||
185 | |=|||||\\ | ||
186 | |={{formula}}\frac{D \Delta ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta \mathbf r}{Dt} = 0{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta \mathbf v}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf a }{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf j }{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf s }{Dt}{{/formula}} | ||
187 | |||
188 | = Теоретическая часть = | ||
189 | |||
190 | {{formula}} | ||
191 | G_{[\mu\nu]} = \frac{1}{2}(\partial_{\mu}J_{\nu}- \partial_{\nu}J_{\mu}) | ||
192 | {{/formula}} | ||
193 | |||
194 | {{formula}} | ||
195 | G_{(\mu\nu)} = \frac{1}{2}(\partial_{\mu}J_{\nu} + \partial_{\nu}J_{\mu}) | ||
196 | {{/formula}} | ||
197 | |||
198 | {{formula}} | ||
199 | \nabla \cdot \mathbf a = \frac{\rho_Q}{\varepsilon_0 W}= -\frac{1}{\varepsilon_0 W}(G_{[\mu\nu]} G^{[\mu\nu]} +g^{\mu\nu} (\partial^{\alpha} J_{\alpha}G_{[\mu\nu]}- \partial^{\alpha} J_{\mu}G_{[\alpha\nu]}) + \nu \,g^{\mu \nu}\square G_{(\mu\nu)} ) | ||
200 | {{/formula}} | ||
201 | |||
202 | Согласно законам Ньютона на тело движущееся по орбите действует две силы: сила инерции и центростремительная сила притяжения. | ||
203 | |||
204 | {{formula}}\vec F_i = m \vec a{{/formula}} | ||
205 | {{formula}}\vec F_c = m \vec r \omega^2= - m \vec r \frac{4\pi^2}{T^2}{{/formula}} | ||
206 | |||
207 | Согласно третьему закону Ньютона сумма всех действующих сил равна нулю: | ||
208 | {{formula}}\vec F_i + \vec F_c = 0{{/formula}} | ||
209 | |||
210 | |||
211 | {{formula}} | ||
212 | m \vec a = - m \vec r \omega^2 | ||
213 | {{/formula}} | ||
214 | |||
215 | Согласно третьему закону Кеплера | ||
216 | {{formula}}\frac{T^2}{a^3} = K{{/formula}} | ||
217 | |||
218 | {{formula}} | ||
219 | \frac{T^2}{r^3} = K | ||
220 | {{/formula}} | ||
221 | |||
222 | {{formula}} | ||
223 | m \vec a = -m \vec r \frac{4\pi^2}{r^3 K} | ||
224 | {{/formula}} | ||
225 | |||
226 | {{formula}} | ||
227 | \vec a = -\vec r \frac{4\pi^2}{r^3 K} | ||
228 | {{/formula}} | ||
229 | |||
230 | {{formula}} | ||
231 | \frac{1}{K} = G M = \left [ \frac{L^3}{T^2} \right] | ||
232 | {{/formula}} | ||
233 | |||
234 | {{formula}} | ||
235 | M = \iiint \rho dx dy dz | ||
236 | {{/formula}} | ||
237 | |||
238 | {{formula}} | ||
239 | G = \left [\frac{L^3}{M T^2} \right ] | ||
240 | {{/formula}} | ||
241 | |||
242 | {{formula}} | ||
243 | \frac{1}{K} = G_n Q | ||
244 | {{/formula}} | ||
245 | |||
246 | {{formula}} | ||
247 | Q = c^2\iiint \nabla \cdot (\nabla \rho) dV =c^2 \oint \limits_S (\nabla \rho) dS | ||
248 | {{/formula}} | ||
249 | |||
250 | {{formula}} | ||
251 | Q = \left [\frac{M}{T^2} \right ] | ||
252 | {{/formula}} | ||
253 | |||
254 | {{formula}} | ||
255 | G_n = \left [\frac{L^3}{M} \right ] | ||
256 | {{/formula}} | ||
257 | |||
258 | ---- | ||
259 | |||
260 | {{formula}} | ||
261 | \nabla \cdot \mathbf a = - \frac{1}{2}\frac{1}{\mu_0^2}\frac{1}{\rho_n^2 c^4}\left(\Delta \left ( \mathbf E \times \mathbf B\right )^2-\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \left ( \mathbf E \times \mathbf B\right )^2}{\partial t^2}\right) | ||
262 | {{/formula}} | ||
263 | |||
264 | {{formula}} | ||
265 | \nabla \cdot \mathbf a = \frac{1}{c^2 }\frac{1}{\rho_n^2}\nabla \cdot \left ( \mathbf S \times (\nabla \times \mathbf S) \right ) + \frac{1}{c^2}\frac{1}{\rho_n }\frac{\partial (\mathbf S \cdot \mathbf a)}{\partial t} | ||
266 | {{/formula}} | ||
267 | |||
268 | ---- | ||
269 | |||
270 | {{formula}} | ||
271 | \nabla \cdot \mathbf v = -\frac{1}{c^2}\frac{\partial (\mathbf v \cdot \mathbf v)}{\partial t} - \frac{1}{c^2}(\mathbf v\cdot \mathbf a) | ||
272 | {{/formula}} | ||
273 | |||
274 | {{formula}} | ||
275 | \frac{\partial \mathbf v}{\partial t} = \nabla (\mathbf v \cdot \mathbf v)-\mathbf v\times \boldsymbol \omega | ||
276 | {{/formula}} | ||
277 | |||
278 | {{formula}} | ||
279 | \frac{\partial \boldsymbol \omega}{\partial t} = -\nabla \times (\mathbf v\times \boldsymbol \omega) + \nabla (\mathbf v \cdot \boldsymbol \omega) + \frac{1}{c^2}\frac{\partial (\mathbf v \times \mathbf a)}{\partial t} | ||
280 | {{/formula}} | ||
281 | |||
282 | |||
283 | {{formula}} | ||
284 | \frac{\partial^2 \mathbf v}{\partial t^2}=\nabla \frac{\partial (\mathbf v \cdot \mathbf v)}{\partial t}-\frac{\partial \mathbf v \times \boldsymbol \omega}{\partial t} | ||
285 | {{/formula}} | ||
286 | |||
287 | {{formula}} | ||
288 | \nabla \times \boldsymbol \omega + \frac{1}{c^2}\nabla \times (\mathbf v \times \mathbf a) = \frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \mathbf v}{\partial t^2} - \Delta \mathbf v - \frac{1}{c^2}\nabla (\mathbf v \cdot \mathbf a) +\frac{1}{c^2}\frac{\partial \mathbf v \times \boldsymbol \omega}{\partial t} | ||
289 | {{/formula}} | ||
290 | |||
291 | {{formula}} | ||
292 | \boldsymbol \varepsilon = \frac{\partial \boldsymbol \omega}{\partial t} +\ \boldsymbol \omega \left(\nabla \cdot \mathbf {v} \right)\,+\,\nabla \left(\boldsymbol \omega \cdot \mathbf {v} \right) - \mathbf {v} \times \left(\nabla \times \boldsymbol \omega \right) \,-\,\nabla \times \left(\boldsymbol \omega \times \mathbf {v} \right) | ||
293 | {{/formula}} | ||
294 | |||
295 | {{formula}} | ||
296 | \mathbf a = G\frac{M}{R^2}+k_0\left (G\frac{M}{R^2}\right )^2+k_1\sqrt{G\frac{M}{R^2}}+k_2\sqrt[3]{G\frac{M}{R^2}}+k_3\left (G\frac{M}{R^2}\right )^{-1} | ||
297 | {{/formula}} | ||
298 | |||
299 | {{formula}} | ||
300 | \mathbf a = a_1^2 \frac{R^2}{G\, M} +\sqrt{a_1^3 \frac{R^2}{G\, M}} + \sqrt{\frac{1}{a_0}\frac{G \, M}{R^2}}+ \frac{G\, M}{R^2} + \sqrt{\frac{1}{a_0}\frac{G^3 \, M^3}{R^6}}+ \frac{1}{a_0}\frac{G^2\, M^2}{R^4} | ||
301 | {{/formula}} | ||
302 | |||
303 | {{formula}} | ||
304 | \mathbf a \sim \frac{1}{R^3}+\frac{1}{R^2}+\frac{1}{R}-R-R^2 | ||
305 | {{/formula}} | ||
306 | |||
307 | = Темная материя = | ||
308 | |||
309 | Согласно наблюдательным данным движения звёзд в спиральных галактиках можно установить, что отношение квадрата периода обращения звезды к квадрату радиуса её орбиты есть константа. | ||
310 | Обозначим её {{formula}}D_m{{/formula}} | ||
311 | |||
312 | {{formula}} | ||
313 | \frac{T^2}{r^2} = D_m | ||
314 | {{/formula}} | ||
315 | |||
316 | Подставляя её в формулу | ||
317 | |||
318 | {{formula}} | ||
319 | \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{T^2} | ||
320 | {{/formula}} | ||
321 | |||
322 | получим | ||
323 | |||
324 | {{formula}} | ||
325 | \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{r^2 D_m} | ||
326 | {{/formula}} | ||
327 | |||
328 | Ускорение обратно пропорционально первой степени расстояния | ||
329 | |||
330 | {{formula}} | ||
331 | \frac{1}{D_m} = G_s Q = \left [ \frac{L^2}{T^2} \right] | ||
332 | {{/formula}} | ||
333 | |||
334 | Здесь есть связь с [[поляризационным синхротронным излучением>>https://www.ixbt.com/news/hard/index.shtml?03/23/10]] | ||
335 | |||
336 | = Темная материя в галактических нитях = | ||
337 | |||
338 | По аналогии с темной материей введём новую константу квадрата периода обращения к радиусу {{formula}}D_{mgc}{{/formula}} | ||
339 | |||
340 | {{formula}} | ||
341 | \frac{T^2}{r} = D_{mgc} | ||
342 | {{/formula}} | ||
343 | |||
344 | Подставляя её в формулу | ||
345 | |||
346 | {{formula}} | ||
347 | \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{T^2} | ||
348 | {{/formula}} | ||
349 | |||
350 | получим | ||
351 | |||
352 | {{formula}} | ||
353 | \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{r D_{mgc}} | ||
354 | {{/formula}} | ||
355 | |||
356 | {{formula}} | ||
357 | \frac{1}{D_{mgc}} = G_l Q = \left [ \frac{L}{T^2} \right] | ||
358 | {{/formula}} | ||
359 | |||
360 | Есть связь с лазером | ||
361 | |||
362 | = Темная энергия = | ||
363 | |||
364 | По аналогии с темной материей введём новую константу квадрата периода обращения к радиусу {{formula}}D_{e}{{/formula}} | ||
365 | |||
366 | {{formula}} | ||
367 | \frac{T^2}{K} = D_{e} | ||
368 | {{/formula}} | ||
369 | |||
370 | Подставляя её в формулу | ||
371 | |||
372 | {{formula}} | ||
373 | \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{T^2} | ||
374 | {{/formula}} | ||
375 | |||
376 | получим | ||
377 | |||
378 | {{formula}} | ||
379 | \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{ D_{e}K} | ||
380 | {{/formula}} | ||
381 | |||
382 | {{formula}} | ||
383 | \frac{1}{D_{e}} = G_l Q = \left [ \frac{1}{T^2} \right] | ||
384 | {{/formula}} | ||
385 | |||
386 | Отношение заряда Вселенной к её массе есть константа. | ||
387 | |||
388 | = Интерпретация опыта Кавендиша = | ||
389 | |||
390 | {{formula}} | ||
391 | F = \frac{1}{\rho A \mathbf v^2 }\frac{m_1\mathbf v^2 m_2\mathbf v^2}{r^2} | ||
392 | {{/formula}} | ||
393 | |||
394 | Где | ||
395 | {{formula}}\mathbf v^2 = \mathbf g \cdot \mathbf R_E{{/formula}} | ||
396 | |||
397 | {{formula}} | ||
398 | A = \mathbf r^2 =\left ( \frac{\hbar}{m_p \, c}\right )^2 * n | ||
399 | {{/formula}} | ||
400 | |||
401 | {{formula}} | ||
402 | m \vec a = \frac{\vec v_E^2}{\rho_E R_E^2}\frac{ m\, M }{r^2} | ||
403 | {{/formula}} | ||
404 | |||
405 | или | ||
406 | |||
407 | {{formula}} | ||
408 | m \vec a = \frac{\vec c^2}{\rho_E R_E^2}\frac{ m\, M }{r^2} | ||
409 | {{/formula}} | ||
410 | |||
411 | {{formula}} | ||
412 | \vec v^2 = \frac{\vec V_E^2}{\rho_E R_E^2}\frac{ M }{r} | ||
413 | {{/formula}} | ||
414 | |||
415 | {{formula}} | ||
416 | \vec v^2 = \frac{\vec V_E^2 R_E }{M_E }\frac{ M }{r} | ||
417 | {{/formula}} | ||
418 | |||
419 | {{formula}} | ||
420 | \frac{\vec v^2}{\vec V_E^2 } = \frac{ R_E }{M_E }\frac{ M }{r} | ||
421 | {{/formula}} | ||
422 | |||
423 | {{formula}} | ||
424 | \vec v^2 = \frac{ R_E \vec V_E^2}{M_E }\frac{ M }{r} | ||
425 | {{/formula}} | ||
426 | |||
427 | {{formula}} | ||
428 | \vec V_E^2 = \frac{ r \vec v^2}{ M}\frac{M_E }{ R_E } | ||
429 | {{/formula}} | ||
430 | |||
431 | {{formula}} | ||
432 | \frac{r \vec v^2}{ M} = \frac{ R_E \vec V_E^2 }{M_E } | ||
433 | {{/formula}} | ||
434 | |||
435 | {{formula}} | ||
436 | \vec V_E^2 = \frac{G M_E}{ R_E} | ||
437 | {{/formula}} | ||
438 | |||
439 | {{formula}} | ||
440 | \vec V_E^2 = \frac{1}{\rho} \frac{Q_E}{ R_E} | ||
441 | {{/formula}} | ||
442 | |||
443 | |||
444 | [[Лагранжиан гравитационного поля]] |