Gravipedia

= Аннотация =

В этой работе рассматривается модель гравитации, где источником гравитационного поля является дивергенция градиента плотности энергии покоя в отличие от закона всемирного тяготения, где источником гравитационного поля является плотность массы. Получена новая размерность для гравитационной постоянной, которая обратно пропорциональна плотности массы. Представлены модели строения планет солнечной системы и Солнца. Описан механизм роста массы небесных тел в поддержку теории расширяющейся Земли.

4

5

= Введение =

6

7

Иоганн Кеплер на основе анализа астрономических наблюдений Тихо Браге вывел три своих знаменитых закона. Исаак Ньютон применив к законам Кеплера свои три выведенных закона пришёл к выводу, что сила взаимодействия между небесными телами обратно пропорциональна квадрату расстояния от центра масс этих объектов. И он предположил, что эта сила зависит только от масс этих тел.

8

9

В данной работе рассматривается случай ранее не исследованный в научной литературе. Этот вариант основан на предположении, что сила взаимодействия зависит от распределения плотности небесных тел. Это позволяет взглянуть на природу тяготения под совершенно новым углом зрения.

10

11

[[Вакуум и уравнения Навье — Стокса]]

12

13

[[Векторный потенциал магнитного поля]]

14

15

[[Вектор Умова Пойнтинга в функциях потенциальных полей]]

16

17

[[Уравнение непрерывности поля скоростей]]

18

19

[[Уравнения Максвелла с магнитными зарядами]]

20

21

[[Ограниченность современной физики и путь к теории всего]]

22

23

[[Полная производная от вектора перемещения]]

24

25

[[Модифицированное уравнение Эйлера]]

26

27

[[Полная производная от квадрата вектора перемещения]]

28

29

[[Ротор вектора скорости]]

30

31

[[Дивергенция вектора скорости]]

32

33

[[Полная производная по времени от скорости]]

34

35

[[Полная производная по времени от ускорения]]

36

37

[[Полная производная по времени от момента ускорения]]

38

39

[[Полная производная по времени от ротора скорости]]

40

41

[[Полная производная по времени от рывка]]

42

43

[[Полная производная по времени от ротора ускорения]]

44

45

[[Полная производная по времени от ротора рывка]]

46

47

[[Калибровка векторного потенциала]]

48

49

[[Полная производная от квадрата вектора скорости]]

50

51

[[Изменение во времени дивергенции вектора Пойнтинга]]

52

53

[[Новая система электромагнитных потенциальных полей]]

54

55

[[Неэлектромагнитные поля]]

56

57

[[Новые уравнения гравитационного взаимодействия]]

58

59

[[Квадрат векторного потенциала]]

60

61

[[Производные электромагнитные поля]]

62

63

[[Сила Лоренца с учётом поля векторного потенциала]]

64

65

[[Темная материя - начало]]

66

67

[[Электромагнитная гравитация]]

68

69

[[Корректный вывод уравнения Эйлера для сжимаемой невязкой жидкости]]

70

71

[[Дополнительные спин электромагнитные уравнения]]

72

73

[[В поисках магнитного монополя]]

[[Обтекание шара]]

[[Ускоренное движение электростатического потенциала]]

78

79

[[Формулы векторного анализа для производной Лагранжа]]

80

81

[[Воздействие векторного поля М на плотность зарядов]]

82

83

[[Воздействие векторного потенциала A на плотность заряда]]

84

85

[[Вывод всеобщих уравнений движения]]

86

87

[[Элегантная система дифференциальных уравнений]]

88

89

[[Расширенная система уравнений Эйлера для течения жидкости]]

90

91

[[Плотность момента силы квантового поля]]

92

93

[[Возможный механизм гравитации]]

94

95

[[Что такое гравитация]]

96

97

[[Попытка вывести новые уравнения движения в гравитационном поле]]

98

99

[[Плотность момента импульса vs момент импульса]]

100

101

[[Полная система уравнений несжимаемой вязкой жидкости]]

102

103

[[Система уравнений скоростей и моментов сил]]

104

105

[[Тёмная сила вместо тёмной материи]]

106

107

[[Оценка массы Земли]]

108

109

= Таблица полных производных =

110

111

|=|{{formula}}\mathbf r{{/formula}}|{{formula}}\mathbf v{{/formula}}|{{formula}}\mathbf a{{/formula}}|{{formula}}\mathbf j{{/formula}}|{{formula}}\mathbf s{{/formula}}

112

|={{formula}}\frac{D ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\mathbf v = \frac{D\mathbf r}{Dt} = {{/formula}}[[...>>Полная производная от вектора перемещения]] |{{formula}}\mathbf a = \frac{D\mathbf v}{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\mathbf j = \frac{D\mathbf a}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\mathbf s = \frac{D\mathbf j}{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\mathbf c = \frac{D\mathbf s}{Dt} = ...{{/formula}}

113

|=|||||\\

114

|={{formula}} \nabla \times ...{{/formula}}|{{formula}}\nabla \times\mathbf r = 0{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \omega = \nabla \times\mathbf v{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \varepsilon = \nabla \times\mathbf a {{/formula}}|{{formula}}\dot{\boldsymbol \varepsilon} = \nabla \times\mathbf j {{/formula}}|{{formula}}\ddot{\boldsymbol \varepsilon} = \nabla \times\mathbf s{{/formula}}

115

|={{formula}}\frac{D \nabla \times ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \times\mathbf r}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \varepsilon = \frac{D \boldsymbol \omega }{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\dot{\boldsymbol \varepsilon} = \frac{D \boldsymbol \varepsilon}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\ddot{\boldsymbol \varepsilon} = \frac{D \dot{\boldsymbol \varepsilon} }{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\frac{D \ddot{\boldsymbol \varepsilon}}{Dt} = ...{{/formula}}

116

|=|||||\\

117

|={{formula}}\nabla \cdot ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf r = 3{{/formula}}|{{formula}}\nabla \cdot\mathbf v = 0{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf a = ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf j = ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf s = ...{{/formula}}

118

|={{formula}}\frac{D \nabla \cdot ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf r}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf v}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf a}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf j}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf s}{Dt}{{/formula}}

119

|=|||||\\

120

|={{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot ...)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D\nabla ( \nabla \cdot\mathbf r)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf v)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf a)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf j)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf s)}{Dt}{{/formula}}

121

|=|||||\\

122

|={{formula}}\frac{D \nabla \times (\nabla \times ...)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D\nabla \times( \nabla \times\mathbf r)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \times (\nabla \times\mathbf v)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf a)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf j)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf s)}{Dt}{{/formula}}

123

|=|||||\\

124

|={{formula}}\frac{D \Delta ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta \mathbf r}{Dt} = 0{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta \mathbf v}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf a }{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf j }{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf s }{Dt}{{/formula}}

125

126

= Теоретическая часть =

127

128

129

G_{[\mu\nu]} = \frac{1}{2}(\partial_{\mu}J_{\nu}- \partial_{\nu}J_{\mu})

G_{(\mu\nu)} = \frac{1}{2}(\partial_{\mu}J_{\nu} + \partial_{\nu}J_{\mu})

\nabla \cdot \mathbf a = \frac{\rho_Q}{\varepsilon_0 W}= -\frac{1}{\varepsilon_0 W}(G_{[\mu\nu]} G^{[\mu\nu]} +g^{\mu\nu} (\partial^{\alpha} J_{\alpha}G_{[\mu\nu]}- \partial^{\alpha} J_{\mu}G_{[\alpha\nu]}) + \nu \,g^{\mu \nu}\square G_{(\mu\nu)} )

138

139

140

Согласно законам Ньютона на тело движущееся по орбите действует две силы: сила инерции и центростремительная сила притяжения.

141

142

{{formula}}\vec F_i = m \vec a{{/formula}}

143

{{formula}}\vec F_c = m \vec r \omega^2= - m \vec r \frac{4\pi^2}{T^2}{{/formula}}

144

145

Согласно третьему закону Ньютона сумма всех действующих сил равна нулю:

146

{{formula}}\vec F_i + \vec F_c = 0{{/formula}}

m \vec a = - m \vec r \omega^2

151

152

153

Согласно третьему закону Кеплера

154

{{formula}}\frac{T^2}{a^3} = K{{/formula}}

\frac{T^2}{r^3} = K

m \vec a = -m \vec r \frac{4\pi^2}{r^3 K}

\vec a = -\vec r \frac{4\pi^2}{r^3 K}

\frac{1}{K} = G M = \left [ \frac{L^3}{T^2} \right]

M = \iiint \rho dx dy dz

G = \left [\frac{L^3}{M T^2} \right ]

\frac{1}{K} = G_n Q

Q = c^2\iiint \nabla \cdot (\nabla \rho) dV =c^2 \oint \limits_S (\nabla \rho) dS

Q = \left [\frac{M}{T^2} \right ]

G_n = \left [\frac{L^3}{M} \right ]

----

\nabla \cdot \mathbf a = - \frac{1}{2}\frac{1}{\mu_0^2}\frac{1}{\rho_n^2 c^4}\left(\Delta \left ( \mathbf E \times \mathbf B\right )^2-\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \left ( \mathbf E \times \mathbf B\right )^2}{\partial t^2}\right)

\nabla \cdot \mathbf a = \frac{1}{c^2 }\frac{1}{\rho_n^2}\nabla \cdot \left ( \mathbf S \times (\nabla \times \mathbf S) \right ) + \frac{1}{c^2}\frac{1}{\rho_n }\frac{\partial (\mathbf S \cdot \mathbf a)}{\partial t}

----

\nabla \cdot \mathbf v = -\frac{1}{c^2}\frac{\partial (\mathbf v \cdot \mathbf v)}{\partial t} - \frac{1}{c^2}(\mathbf v\cdot \mathbf a)

\frac{\partial \mathbf v}{\partial t} = \nabla (\mathbf v \cdot \mathbf v)-\mathbf v\times \boldsymbol \omega

\frac{\partial \boldsymbol \omega}{\partial t} = -\nabla \times (\mathbf v\times \boldsymbol \omega) + \nabla (\mathbf v \cdot \boldsymbol \omega) + \frac{1}{c^2}\frac{\partial (\mathbf v \times \mathbf a)}{\partial t}

\frac{\partial^2 \mathbf v}{\partial t^2}=\nabla \frac{\partial (\mathbf v \cdot \mathbf v)}{\partial t}-\frac{\partial \mathbf v \times \boldsymbol \omega}{\partial t}

\nabla \times \boldsymbol \omega + \frac{1}{c^2}\nabla \times (\mathbf v \times \mathbf a) = \frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \mathbf v}{\partial t^2} - \Delta \mathbf v - \frac{1}{c^2}\nabla (\mathbf v \cdot \mathbf a) +\frac{1}{c^2}\frac{\partial \mathbf v \times \boldsymbol \omega}{\partial t}

\boldsymbol \varepsilon = \frac{\partial \boldsymbol \omega}{\partial t} +\ \boldsymbol \omega \left(\nabla \cdot \mathbf {v} \right)\,+\,\nabla \left(\boldsymbol \omega \cdot \mathbf {v} \right) - \mathbf {v} \times \left(\nabla \times \boldsymbol \omega \right) \,-\,\nabla \times \left(\boldsymbol \omega \times \mathbf {v} \right)

\mathbf a = G\frac{M}{R^2}+k_0\left (G\frac{M}{R^2}\right )^2+k_1\sqrt{G\frac{M}{R^2}}+k_2\sqrt[3]{G\frac{M}{R^2}}+k_3\left (G\frac{M}{R^2}\right )^{-1}

\mathbf a = a_1^2 \frac{R^2}{G\, M} +\sqrt{a_1^3 \frac{R^2}{G\, M}} + \sqrt{\frac{1}{a_0}\frac{G \, M}{R^2}}+ \frac{G\, M}{R^2} + \sqrt{\frac{1}{a_0}\frac{G^3 \, M^3}{R^6}}+ \frac{1}{a_0}\frac{G^2\, M^2}{R^4}

\mathbf a \sim \frac{1}{R^3}+\frac{1}{R^2}+\frac{1}{R}-R-R^2

= Темная материя =

Согласно наблюдательным данным движения звёзд в спиральных галактиках можно установить, что отношение квадрата периода обращения звезды к квадрату радиуса её орбиты есть константа.

248

Обозначим её {{formula}}D_m{{/formula}}

249

250

251

\frac{T^2}{r^2} = D_m

252

253

254

Подставляя её в формулу

255

256