Show last authors
1 = Аннотация =
2
3 В этой работе рассматривается модель гравитации, где источником гравитационного поля является дивергенция градиента плотности энергии покоя в отличие от закона всемирного тяготения, где источником гравитационного поля является плотность массы. Получена новая размерность для гравитационной постоянной, которая обратно пропорциональна плотности массы. Представлены модели строения планет солнечной системы и Солнца. Описан механизм роста массы небесных тел в поддержку теории расширяющейся Земли.
4
5 = Введение =
6
7 Иоганн Кеплер на основе анализа астрономических наблюдений Тихо Браге вывел три своих знаменитых закона. Исаак Ньютон применив к законам Кеплера свои три выведенных закона пришёл к выводу, что сила взаимодействия между небесными телами обратно пропорциональна квадрату расстояния от центра масс этих объектов. И он предположил, что эта сила зависит только от масс этих тел.
8
9 В данной работе рассматривается случай ранее не исследованный в научной литературе. Этот вариант основан на предположении, что сила взаимодействия зависит от распределения плотности небесных тел. Это позволяет взглянуть на природу тяготения под совершенно новым углом зрения.
10
11 [[Вакуум и уравнения Навье — Стокса]]
12
13 [[Векторный потенциал магнитного поля]]
14
15 [[Вектор Умова Пойнтинга в функциях потенциальных полей]]
16
17 [[Уравнение непрерывности поля скоростей]]
18
19 [[Уравнения Максвелла с магнитными зарядами]]
20
21 [[Ограниченность современной физики и путь к теории всего]]
22
23 [[Полная производная от вектора перемещения]]
24
25 [[Модифицированное уравнение Эйлера]]
26
27 [[Полная производная от квадрата вектора перемещения]]
28
29 [[Ротор вектора скорости]]
30
31 [[Дивергенция вектора скорости]]
32
33 [[Полная производная по времени от скорости]]
34
35 [[Полная производная по времени от ускорения]]
36
37 [[Полная производная по времени от момента ускорения]]
38
39 [[Полная производная по времени от ротора скорости]]
40
41 [[Полная производная по времени от рывка]]
42
43 [[Полная производная по времени от ротора ускорения]]
44
45 [[Полная производная по времени от ротора рывка]]
46
47 [[Калибровка векторного потенциала]]
48
49 [[Полная производная от квадрата вектора скорости]]
50
51 [[Изменение во времени дивергенции вектора Пойнтинга]]
52
53 [[Новая система электромагнитных потенциальных полей]]
54
55 [[Неэлектромагнитные поля]]
56
57 [[Новые уравнения гравитационного взаимодействия]]
58
59 [[Квадрат векторного потенциала]]
60
61 [[Производные электромагнитные поля]]
62
63 [[Сила Лоренца с учётом поля векторного потенциала]]
64
65 [[Темная материя - начало]]
66
67 [[Электромагнитная гравитация]]
68
69 [[Корректный вывод уравнения Эйлера для сжимаемой невязкой жидкости]]
70
71 [[Дополнительные спин электромагнитные уравнения]]
72
73 [[В поисках магнитного монополя]]
74
75 [[Обтекание шара]]
76
77 [[Ускоренное движение электростатического потенциала]]
78
79 [[Формулы векторного анализа для производной Лагранжа]]
80
81 [[Воздействие векторного поля М на плотность зарядов]]
82
83 [[Воздействие векторного потенциала A на плотность заряда]]
84
85 [[Вывод всеобщих уравнений движения]]
86
87 [[Элегантная система дифференциальных уравнений]]
88
89 [[Расширенная система уравнений Эйлера для течения жидкости]]
90
91 [[Плотность момента силы квантового поля]]
92
93 [[Возможный механизм гравитации]]
94
95 [[Что такое гравитация]]
96
97 [[Попытка вывести новые уравнения движения в гравитационном поле]]
98
99 [[Плотность момента импульса vs момент импульса]]
100
101 [[Полная система уравнений несжимаемой вязкой жидкости]]
102
103 [[Система уравнений скоростей и моментов сил]]
104
105 [[Тёмная сила вместо тёмной материи]]
106
107 [[Оценка массы Земли]]
108
109 = Таблица полных производных =
110
111 |=|{{formula}}\mathbf r{{/formula}}|{{formula}}\mathbf v{{/formula}}|{{formula}}\mathbf a{{/formula}}|{{formula}}\mathbf j{{/formula}}|{{formula}}\mathbf s{{/formula}}
112 |={{formula}}\frac{D ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\mathbf v = \frac{D\mathbf r}{Dt} = {{/formula}}[[...>>Полная производная от вектора перемещения]] |{{formula}}\mathbf a = \frac{D\mathbf v}{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\mathbf j = \frac{D\mathbf a}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\mathbf s = \frac{D\mathbf j}{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\mathbf c = \frac{D\mathbf s}{Dt} = ...{{/formula}}
113 |=|||||\\
114 |={{formula}} \nabla \times ...{{/formula}}|{{formula}}\nabla \times\mathbf r = 0{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \omega = \nabla \times\mathbf v{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \varepsilon = \nabla \times\mathbf a {{/formula}}|{{formula}}\dot{\boldsymbol \varepsilon} = \nabla \times\mathbf j {{/formula}}|{{formula}}\ddot{\boldsymbol \varepsilon} = \nabla \times\mathbf s{{/formula}}
115 |={{formula}}\frac{D \nabla \times ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \times\mathbf r}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\boldsymbol \varepsilon = \frac{D \boldsymbol \omega }{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\dot{\boldsymbol \varepsilon} = \frac{D \boldsymbol \varepsilon}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\ddot{\boldsymbol \varepsilon} = \frac{D \dot{\boldsymbol \varepsilon} }{Dt} = ... {{/formula}}|{{formula}}\frac{D \ddot{\boldsymbol \varepsilon}}{Dt} = ...{{/formula}}
116 |=|||||\\
117 |={{formula}}\nabla \cdot ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf r = 3{{/formula}}|{{formula}}\nabla \cdot\mathbf v = 0{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf a = ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf j = ...{{/formula}}|{{formula}} \nabla \cdot\mathbf s = ...{{/formula}}
118 |={{formula}}\frac{D \nabla \cdot ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf r}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf v}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf a}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf j}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \cdot\mathbf s}{Dt}{{/formula}}
119 |=|||||\\
120 |={{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot ...)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D\nabla ( \nabla \cdot\mathbf r)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf v)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf a)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf j)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla (\nabla \cdot\mathbf s)}{Dt}{{/formula}}
121 |=|||||\\
122 |={{formula}}\frac{D \nabla \times (\nabla \times ...)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D\nabla \times( \nabla \times\mathbf r)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla \times (\nabla \times\mathbf v)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf a)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf j)}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \nabla\times (\nabla \times\mathbf s)}{Dt}{{/formula}}
123 |=|||||\\
124 |={{formula}}\frac{D \Delta ...}{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta \mathbf r}{Dt} = 0{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta \mathbf v}{Dt} = ...{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf a }{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf j }{Dt}{{/formula}}|{{formula}}\frac{D \Delta\mathbf s }{Dt}{{/formula}}
125
126 = Теоретическая часть =
127
128 {{formula}}
129 G_{[\mu\nu]} = \frac{1}{2}(\partial_{\mu}J_{\nu}- \partial_{\nu}J_{\mu})
130 {{/formula}}
131
132 {{formula}}
133 G_{(\mu\nu)} = \frac{1}{2}(\partial_{\mu}J_{\nu} + \partial_{\nu}J_{\mu})
134 {{/formula}}
135
136 {{formula}}
137 \nabla \cdot \mathbf a = \frac{\rho_Q}{\varepsilon_0 W}= -\frac{1}{\varepsilon_0 W}(G_{[\mu\nu]} G^{[\mu\nu]} +g^{\mu\nu} (\partial^{\alpha} J_{\alpha}G_{[\mu\nu]}- \partial^{\alpha} J_{\mu}G_{[\alpha\nu]}) + \nu \,g^{\mu \nu}\square G_{(\mu\nu)} )
138 {{/formula}}
139
140 Согласно законам Ньютона на тело движущееся по орбите действует две силы: сила инерции и центростремительная сила притяжения.
141
142 {{formula}}\vec F_i = m \vec a{{/formula}}
143 {{formula}}\vec F_c = m \vec r \omega^2= - m \vec r \frac{4\pi^2}{T^2}{{/formula}}
144
145 Согласно третьему закону Ньютона сумма всех действующих сил равна нулю:
146 {{formula}}\vec F_i + \vec F_c = 0{{/formula}}
147
148
149 {{formula}}
150 m \vec a = - m \vec r \omega^2
151 {{/formula}}
152
153 Согласно третьему закону Кеплера
154 {{formula}}\frac{T^2}{a^3} = K{{/formula}}
155
156 {{formula}}
157 \frac{T^2}{r^3} = K
158 {{/formula}}
159
160 {{formula}}
161 m \vec a = -m \vec r \frac{4\pi^2}{r^3 K}
162 {{/formula}}
163
164 {{formula}}
165 \vec a = -\vec r \frac{4\pi^2}{r^3 K}
166 {{/formula}}
167
168 {{formula}}
169 \frac{1}{K} = G M = \left [ \frac{L^3}{T^2} \right]
170 {{/formula}}
171
172 {{formula}}
173 M = \iiint \rho dx dy dz
174 {{/formula}}
175
176 {{formula}}
177 G = \left [\frac{L^3}{M T^2} \right ]
178 {{/formula}}
179
180 {{formula}}
181 \frac{1}{K} = G_n Q
182 {{/formula}}
183
184 {{formula}}
185 Q = c^2\iiint \nabla \cdot (\nabla \rho) dV =c^2 \oint \limits_S (\nabla \rho) dS
186 {{/formula}}
187
188 {{formula}}
189 Q = \left [\frac{M}{T^2} \right ]
190 {{/formula}}
191
192 {{formula}}
193 G_n = \left [\frac{L^3}{M} \right ]
194 {{/formula}}
195
196 ----
197
198 {{formula}}
199 \nabla \cdot \mathbf a = - \frac{1}{2}\frac{1}{\mu_0^2}\frac{1}{\rho_n^2 c^4}\left(\Delta \left ( \mathbf E \times \mathbf B\right )^2-\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \left ( \mathbf E \times \mathbf B\right )^2}{\partial t^2}\right)
200 {{/formula}}
201
202 {{formula}}
203 \nabla \cdot \mathbf a = \frac{1}{c^2 }\frac{1}{\rho_n^2}\nabla \cdot \left ( \mathbf S \times (\nabla \times \mathbf S) \right ) + \frac{1}{c^2}\frac{1}{\rho_n }\frac{\partial (\mathbf S \cdot \mathbf a)}{\partial t}
204 {{/formula}}
205
206 ----
207
208 {{formula}}
209 \nabla \cdot \mathbf v = -\frac{1}{c^2}\frac{\partial (\mathbf v \cdot \mathbf v)}{\partial t} - \frac{1}{c^2}(\mathbf v\cdot \mathbf a)
210 {{/formula}}
211
212 {{formula}}
213 \frac{\partial \mathbf v}{\partial t} = \nabla (\mathbf v \cdot \mathbf v)-\mathbf v\times \boldsymbol \omega
214 {{/formula}}
215
216 {{formula}}
217 \frac{\partial \boldsymbol \omega}{\partial t} = -\nabla \times (\mathbf v\times \boldsymbol \omega) + \nabla (\mathbf v \cdot \boldsymbol \omega) + \frac{1}{c^2}\frac{\partial (\mathbf v \times \mathbf a)}{\partial t}
218 {{/formula}}
219
220
221 {{formula}}
222 \frac{\partial^2 \mathbf v}{\partial t^2}=\nabla \frac{\partial (\mathbf v \cdot \mathbf v)}{\partial t}-\frac{\partial \mathbf v \times \boldsymbol \omega}{\partial t}
223 {{/formula}}
224
225 {{formula}}
226 \nabla \times \boldsymbol \omega + \frac{1}{c^2}\nabla \times (\mathbf v \times \mathbf a) = \frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \mathbf v}{\partial t^2} - \Delta \mathbf v - \frac{1}{c^2}\nabla (\mathbf v \cdot \mathbf a) +\frac{1}{c^2}\frac{\partial \mathbf v \times \boldsymbol \omega}{\partial t}
227 {{/formula}}
228
229 {{formula}}
230 \boldsymbol \varepsilon = \frac{\partial \boldsymbol \omega}{\partial t} +\ \boldsymbol \omega \left(\nabla \cdot \mathbf {v} \right)\,+\,\nabla \left(\boldsymbol \omega \cdot \mathbf {v} \right) - \mathbf {v} \times \left(\nabla \times \boldsymbol \omega \right) \,-\,\nabla \times \left(\boldsymbol \omega \times \mathbf {v} \right)
231 {{/formula}}
232
233 {{formula}}
234 \mathbf a = G\frac{M}{R^2}+k_0\left (G\frac{M}{R^2}\right )^2+k_1\sqrt{G\frac{M}{R^2}}+k_2\sqrt[3]{G\frac{M}{R^2}}+k_3\left (G\frac{M}{R^2}\right )^{-1}
235 {{/formula}}
236
237 {{formula}}
238 \mathbf a = a_1^2 \frac{R^2}{G\, M} +\sqrt{a_1^3 \frac{R^2}{G\, M}} + \sqrt{\frac{1}{a_0}\frac{G \, M}{R^2}}+ \frac{G\, M}{R^2} + \sqrt{\frac{1}{a_0}\frac{G^3 \, M^3}{R^6}}+ \frac{1}{a_0}\frac{G^2\, M^2}{R^4}
239 {{/formula}}
240
241 {{formula}}
242 \mathbf a \sim \frac{1}{R^3}+\frac{1}{R^2}+\frac{1}{R}-R-R^2
243 {{/formula}}
244
245 = Темная материя =
246
247 Согласно наблюдательным данным движения звёзд в спиральных галактиках можно установить, что отношение квадрата периода обращения звезды к квадрату радиуса её орбиты есть константа.
248 Обозначим её {{formula}}D_m{{/formula}}
249
250 {{formula}}
251 \frac{T^2}{r^2} = D_m
252 {{/formula}}
253
254 Подставляя её в формулу
255
256 {{formula}}
257 \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{T^2}
258 {{/formula}}
259
260 получим
261
262 {{formula}}
263 \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{r^2 D_m}
264 {{/formula}}
265
266 Ускорение обратно пропорционально первой степени расстояния
267
268 {{formula}}
269 \frac{1}{D_m} = G_s Q = \left [ \frac{L^2}{T^2} \right]
270 {{/formula}}
271
272 Здесь есть связь с [[поляризационным синхротронным излучением>>https://www.ixbt.com/news/hard/index.shtml?03/23/10]]
273
274 = Темная материя в галактических нитях =
275
276 По аналогии с темной материей введём новую константу квадрата периода обращения к радиусу {{formula}}D_{mgc}{{/formula}}
277
278 {{formula}}
279 \frac{T^2}{r} = D_{mgc}
280 {{/formula}}
281
282 Подставляя её в формулу
283
284 {{formula}}
285 \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{T^2}
286 {{/formula}}
287
288 получим
289
290 {{formula}}
291 \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{r D_{mgc}}
292 {{/formula}}
293
294 {{formula}}
295 \frac{1}{D_{mgc}} = G_l Q = \left [ \frac{L}{T^2} \right]
296 {{/formula}}
297
298 Есть связь с лазером
299
300 = Темная энергия =
301
302 По аналогии с темной материей введём новую константу квадрата периода обращения к радиусу {{formula}}D_{e}{{/formula}}
303
304 {{formula}}
305 \frac{T^2}{K} = D_{e}
306 {{/formula}}
307
308 Подставляя её в формулу
309
310 {{formula}}
311 \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{T^2}
312 {{/formula}}
313
314 получим
315
316 {{formula}}
317 \vec a = - \vec r \frac{4\pi^2}{ D_{e}K}
318 {{/formula}}
319
320 {{formula}}
321 \frac{1}{D_{e}} = G_l Q = \left [ \frac{1}{T^2} \right]
322 {{/formula}}
323
324 Отношение заряда Вселенной к её массе есть константа.
325
326 = Интерпретация опыта Кавендиша =
327
328 {{formula}}
329 F = \frac{1}{\rho A \mathbf v^2 }\frac{m_1\mathbf v^2 m_2\mathbf v^2}{r^2}
330 {{/formula}}
331
332 Где
333 {{formula}}\mathbf v^2 = \mathbf g \cdot \mathbf R_E{{/formula}}
334
335 {{formula}}
336 A = \mathbf r^2 =\left ( \frac{\hbar}{m_p \, c}\right )^2 * n
337 {{/formula}}
338
339 {{formula}}
340 m \vec a = \frac{\vec v_E^2}{\rho_E R_E^2}\frac{ m\, M }{r^2}
341 {{/formula}}
342
343 или
344
345 {{formula}}
346 m \vec a = \frac{\vec c^2}{\rho_E R_E^2}\frac{ m\, M }{r^2}
347 {{/formula}}
348
349 {{formula}}
350 \vec v^2 = \frac{\vec V_E^2}{\rho_E R_E^2}\frac{ M }{r}
351 {{/formula}}
352
353 {{formula}}
354 \vec v^2 = \frac{\vec V_E^2 R_E }{M_E }\frac{ M }{r}
355 {{/formula}}
356
357 {{formula}}
358 \frac{\vec v^2}{\vec V_E^2 } = \frac{ R_E }{M_E }\frac{ M }{r}
359 {{/formula}}
360
361 {{formula}}
362 \vec v^2 = \frac{ R_E \vec V_E^2}{M_E }\frac{ M }{r}
363 {{/formula}}
364
365 {{formula}}
366 \vec V_E^2 = \frac{ r \vec v^2}{ M}\frac{M_E }{ R_E }
367 {{/formula}}
368
369 {{formula}}
370 \frac{r \vec v^2}{ M} = \frac{ R_E \vec V_E^2 }{M_E }
371 {{/formula}}
372
373 {{formula}}
374 \vec V_E^2 = \frac{G M_E}{ R_E}
375 {{/formula}}
376
377 {{formula}}
378 \vec V_E^2 = \frac{1}{\rho} \frac{Q_E}{ R_E}
379 {{/formula}}
380
381
382 [[Лагранжиан гравитационного поля]]